Детский электромобиль JAGUAR

Детский электромобиль JAGUAR

Гуманитарные науки

У нас студенты зарабатывают деньги

 Дипломы, работы на заказ, недорого

Дипломы, работы на заказ, недорого

 Cкачать    курсовую

Cкачать курсовую

 Контрольные работы

Контрольные работы

 Репетиторы онлайн по английскому

Репетиторы онлайн по английскому

Приглашаем к сотрудничеству преподователей

Приглашаем к сотрудничеству преподователей

Готовые шпаргалки, шпоры

Готовые шпаргалки, шпоры

Отчет по практике

Отчет по практике

Приглашаем авторов для работы

Авторам заработок

Решение задач по математике

Закажите реферат

Закажите реферат


Примеры расчетов по электротехнике. Выполнение курсовой, контрольной работы Примеры расчетов по электротехнике. Выполнение курсовой, контрольной работы

Расчет нелинейных цепей по мгновенным значениям

Пусть на вход цепи с нелинейным элементом (рис. 4.25.1) подано синусоидальное напряжение

u = Umsinωt.

Рис.4.25.1. Рассчитываемая схема

Вебер-амперная характеристика нелинейной индуктивности аппроксимирована в соответствии с рис. 4.25.2.

Рис.4.25.2. Аппроксимированная вебер-амперная характеристика

нелинейной катушки

Для заданной схемы уравнение по второму закону Кирхгофа имеет вид

 . (4.25.1)

Рассмотрим работу цепи в течение первой половины периода синусоидального напряжения. В момент перехода напряжения u через ноль начинается процесс перемагничивания индуктивности от –ψm до +ψm, но этот процесс происходит в течение некоторого промежутка времени или фазы. Время перемагничивания обозначим через t1. В соответствии с вебер-амперной характеристикой катушки при перемагничивании ток катушки равен нулю. По окончании процесса перемагничивания потокосцепление достигает значения, равного +ψm , и далее до конца полупериода (пока знак напряжения источника вновь не изменится) остается неизменным. Во втором полупериоде процесс перемагничивания повторяется, причем происходит изменение потокосцепления от +ψm до –ψm. Рассчитаем в установившемся периодическом процессе функции i(ωt) uL(ωt), ψ(ωt).

Исходя из вышесказанного для каждой половины периода функции подводимого напряжения, можно выделить два интервала времени, в течение которых потокосцепление или меняется, или остается постоянным, а значит, и решение задачи складывается из двух отдельных задач для разных интервалов времени. Пусть рассмотрение периодического процесса начинается в момент времени t=0, когда напряжение источника переходит от отрицательной полуволны к положительной. При этом начальное значение потокосцепления равняется -ψm. Индуктивность на данном интервале может быть представлена разрывом, и исходное уравнение в интервале времени  примет вид

  (4.25.2)

Решаем полученное уравнение относительно потокосцепления ψ.

Неизвестную константу k определим из начальных условий:

для t=0 ψ = -ψm;

   (4.25.3)

Попутно определим время t1, учитывая то обстоятельство, что в конце цикла перемагничивания потокосцепление достигнет значения +ψm:

Для второго интервала:

где T – период функции подводимого напряжения.

  В этом интервале времени =0, и уравнение электрического равновесия для данной цепи примет вид:

  (4.25.4)

На рис. 4.25.3 построены зависимости i(ωt) uL(ωt), ψ(ωt) в течение периода синусоидального напряжения.

Рис.4.25.3. Зависимости i(ωt) uL(ωt), ψ(ωt)

В Универсальный лабораторный стенд позволяет студентам экспериментально исследовать физические процессы при вышеуказанных преобразованиях сигналов.